但如果我们將每个速度场单元u（，t)投射到模態空间（α，β）中，通过n_α，β(u)
的模態投影，可以构造出具有以下特性的新双线性型：
b(u，v)=_{∈“}[n_{α+y，β}(u)β_qv_n_{α，β-}(v)]
其中“就是你论文中定义的临界频率区间。现在请你我都暂时忘记黎曼曲面与欧氏空间的界限。
来欣赏这个构造的精妙之处！
相信你也发现了，当趋近爆破閾值时，对应的模態分量n_{α+y，β}(u)会因其自守性要求而自动湮灭一一这本质上將你所发现的机器人x的爆炸转化为了模態空间中的守恆律。
现在让我们回忆一下乔代数几何中的模態守恆定理。
如果將若將初始条件u0改写为n_α，β（u0)=[Φ_k_i]，其中每个Φ_k满足模態单位数稳定性条件iln_α，β（Φ_k）il=1，那么能量传递链会在第k+i≤dimm步时必然出现参数流形m的定向反转。
为此我构造模態流形m7上的特殊示性类，並证明了任何导致有限时间奇点的解，必然违反n_α，β（1）的模態单位性定理。
当然，相信看到这里你已经发现问题了！
我的思路还有两个致命漏洞无法验证，一个是如何將粘性项△u嵌入模態空间的曲率张量；另一个则是我还无法解释爆破解在模態参数（α，β）→（0，π/2)时的渐近行为。
事实上我已经借用量子模擬超算进行了数次奇异涡旋模態分解。但显然，目前的结果並没有能直接证明其具备光滑解跟唯一性的证据。
所以肯定还有我没想到的地方，如果你不忙的话，也许我们能一起针对这两个问题进行更深入的探討。
如果你的团队有空暇也可以接入计算，让我们一起努力，爭取早日解决这个未解之谜。
另：其实我想休息来著。但是我的老师跟袁老人家觉得我休息的时间很长了！他们对我寄予厚望，让我不方便偷懒。
所以请一定要帮我想想办法！而且我有种预感，当我们彻底认识到湍流的本质，或者说数学上的本质，將能在航天领域开闢另一条新的赛道，赛道上將会有我们的名字。
陶轩之在博客上將这封信公开之后，后面顺带发了自己的见解。
“虽然乔喻给我画了一张很大的饼，但我发现以我浅薄的知识储备恐怕无法独立完成他所託付给我的任务。
所以如果大家谁有更好的想法，也许可以一起討论。尤其是如何將粘性项△u嵌入模態空间的曲率张量这个问题。
au代表著速度场的扩散效应。它在空间中的作用通常与速度场的变化率有关，直观地讲，粘性项控制了速度场的平滑性。
但在模態空间的框架中，粘性项不仅需要考虑速度场的梯度，还要考虑其如何与模態结构相互作用。
这就涉及到如何將这些空间中的变换映射到模態空间，並理解这些变换如何影响解的性质。
另外，我们是否能把模態空间理解为对速度场进行投影后的一个空间，其中每个模態对应一个特定的基函数或频率。
